Кратность увеличения: Кратность увеличения бинокля | БИК Дом оптики — Primelens.ru-Зеркальные Фотоаппараты,Компактные Фотоаппараты,Видеокамеры,Объективы,Фотовспышки, и Аксессуары в Москве.

Кратность увеличения: Кратность увеличения бинокля | БИК Дом оптики

Содержание

Оптическое и геометрическое увеличение микроскопа

Увеличение системы — важный фактор, в основе которого лежит выбор того или другого микроскопа в зависимости от решения необходимых задач. Все мы привыкли к тому, что проводить контроль полупроводниковых элементов необходимо на инспекционном микроскопе с увеличением 1000 и более крат, изучать насекомых можно, работая с 50 кратным стереомикроскопом, а луковые чешуйки, окрашенные йодом или зеленкой, мы изучали в школе на монокулярном микроскопе, когда понятие увеличения еще не было нам знакомо.

Но как интерпретировать понятие увеличения, когда перед нами находится цифровой или конфокальный микроскоп, а на объективах стоят значения 2000х, 5000х? Что это означает, будет ли 1000 кратное увеличение на оптическом микроскопе давать изображение, аналогичное цифровому 1000 кратному микроскопу? Об этом вы узнаете в этой статье.

Оптическое увеличение системы

Когда мы работаем с лабораторным или стереоскопическим микроскопом, подсчет текущего увеличения системы не составляет труда. Необходимо перемножить увеличение всех оптических компонентов системы. Обычно, в случае стереомикроскопа это объектив, трансфокатор или увеличительный барабан и окуляры.
В случае обычного лабораторного микроскопа дело обстоит еще проще – общее увеличение системы = кратность окуляров умноженная на кратность объектива, установленного в рабочую позицию. Важно помнить, что иногда встречаются специфические модели тубусов микроскопа, имеющие увеличивающий или уменьшающий фактор (особенно распространено для старых моделей микроскопов Leitz). Также, дополнительные оптические компоненты, будь то источник коаксиального освещения в стереомикроскопе или промежуточный адаптер для камеры, располагающийся под тубусом, могут иметь дополнительный фактор увеличения.

Дополнительные оптические компоненты иногда имеют свой фактор увеличения, отличный от 1. В данном случае, коаксиальный осветитель (поз. 2) стереомикроскопа Olympus SZX16 имеет дополнительный увеличивающий фактор 1,5х.

К примеру, стереомикроскоп Olympus SZX-16 с окулярами 10х, объективом 2х, трансфокатором в позиции 8х и блоком коаксиального освещения с фактором 1,5х будет обладать общим оптическим увеличением 10х2х8х1,5 = 240 крат.

Принципиальная схема получения изображения на световом микроскопе. Окуляр увеличивает изображение, построенное объективом и формирует мнимое изображение.

Под оптическим увеличением (Г) в таком случае следует понимать отношение тангенса угла наклона луча, вышедшего из оптической системы в пространство изображений, к тангенсу угла сопряженного ему луча в пространстве предметов. Либо отношение длины, сформированного оптической системой изображения отрезка, перпендикулярного оси оптической системы, к длине самого отрезка

Геометрическое увеличение системы

В случае, когда у системы нет окуляров, а увеличенное изображение формируется камерой на экране монитора, к примеру, как на микроскопе ADF F20, следует переходить к термину геометрического увеличения оптической системы.
Геометрическое увеличение микроскопа – отношение линейного размера изображения объекта на мониторе к реальному размеру изучаемого объекта.
Получить значение геометрического увеличения можно перемножив следующие величины: оптическое увеличение объектива, оптическое увеличение адаптера камеры, отношение диагонали монитора к диагонали матрицы камеры.
К примеру, при работе на лабораторном микроскопе с объективом 50х, адаптером камеры 0,5х, камерой 1/2.5” и, выводя изображение на монитор ноутбука 14”, мы получим геометрическое увеличение системы = 50х0,5х(14/0,4) = 875х.
Хотя оптическое увеличение при этом будет равно 500х в случае 10х окуляров.

Цифровые микроскопы, конфокальные профилометры, электронные микроскопы и другие системы, формирующие цифровое изображение объекта на экране монитора оперируют понятием геометрического увеличения. Не стоит путать это понятие с оптическим увеличением.

Разрешение микроскопа

Широко распространено заблуждение, что разрешение микроскопа и его увеличение связаны между собой жесткой связью — чем больше увеличение, тем более мелкие объекты мы сможем в него увидеть. Это не верно. Самым важным фактором всегда остается разрешение оптической системы. Ведь увеличение неразрешенного изображения не даст нам о нем новой информации.

Разрешение микроскопа зависит от числового значения апертуры объектива, а также от длины волны источника освещения. Как вы видите, параметра увеличения системы в этой формуле нет.

где λ — усредненная длина волны источника света, NA – числовая апертура объектива, R — разрешение оптической системы.

При использовании объектива с NA 0,95 на лабораторном микроскопе с галогенным источником (средняя длина волны порядка 500 нм) мы получаем разрешение около 300 нм.

Как видно из принципиальной схемы светового микроскопа, окуляры увеличивают действительное изображение объекта. Если, к примеру, повысить кратность увеличения окуляров в 2 раза (вставить в микроскоп окуляры 20х) — то общее увеличение системы удвоится, но разрешение при этом останется прежним.

Важное замечание

Предположим, что у нас есть два варианта построения простого лабораторного микроскопа. Первый построим, используя объектив 40х NA 0,65 и окуляры 10х. Второй же будет использовать объектив 20х NA 0,4 окуляры 20x.

Увеличение микроскопов в обоих вариантах будет одинаковое = 400х (простое перемножение увеличения объектива и окуляров). А вот разрешение в первом варианте будет выше, чем во втором, так как числовая апертура объектива 40х больше. К тому же не стоит забывать о поле зрения окуляров, у 20х этот параметр на 20-25% ниже.

Запрашиваемая страница не найдена!

Категории

Антисептики
Бизнес аксессуары
- — Бейдж
- — Визитницы
- — Портфели
Бумага
- — Бумага A-4. A-3 для принтера и копира
- — Бумага для полноцветной печати
- — Бумага цветная для принтера
- — Ватман, Калька, Копиров.бумага
- — Инженерная бумага в рулонах для плоттеров
- — Сертификат-бумага/фотобумага
Бумажные изделия
- — Бланки
- — Блокноты
- — Книга учёта, канцелярская книга
- — Книги и журналы специализированные
- — Конверты, пакеты
- — Лента кассовая, этикет пистолет
- — Наклейки
- — Стикеры,Блоки, кубики для записей
- — Телефонная книжка
- — Тетради, бизнес-тетради
Бытовая химия
- — Мыло жидкое/дозаторы
- — Мыло туалетное/хозяйственное
- — Освежитель воздуха
- — Средство для посуды
- — Средство для стёкол
- — Стиральный порошок
- — Чистящие средства
Демонстрационное оборудование
- — Доски, флипчарты, мангн. держатели
- — Модуль, стойка рекламная
- — Пружины пластиковые, металлические
- — Рамка
Ежедневники, планинги, календари
- — Ежедневник датированный, планинг датированный,календари
- — Ежедневник недатированный, планинг недатированный
- — Календари
Зеркало
Картриджи совместимые
Кресла, стулья, банкетки, диваны,
- — Диваны
- — Кресло оператора
- — Кресло руководителя
- — Стулья,банкетка,скамья
Мебель металлическая ЦЕНЫ В ПРОЦЕССЕ ИЗМЕНЕНИЯ С 1. 03.22 УТОЧНЯЙТЕ У МЕНЕДЖЕРА
- — Сейфы, кэшбоксы,ящики для ключей
- — Стеллаж металлический сборный
- — Шкаф архивный
- — Шкаф бухгалтерский
- — Шкаф для одежды
- — Шкаф картотечный
- — Шкафы металлические
Мебель офисная
- — Мебель Аккорд
- — Мебель ЛАЙТ
- — Мебель Менеджер
- — Мебель Танго
- — Офисная мебель разных серий
- — Реализованные проекты
- — Ресепшен
Одежда, средства защиты
Офисная техника
- — Батарейки, аккумулятор, зарядное уст-во
- — Брошуральная машина, ламинатор,резак
- — Дискеты Диски Флеш память
- — Калькуляторы
- — Картридж
- — Компьютеры, моноблоки, ноубуки
- — Мониторы,принтеры,МФУ
- — Мышь компьютерная, колонки, клавиатура, кабели
- — Пломбы, пломбираторы
- — Плёнка для факсов
- — Салфетки для оргтехники
- — Телефоны
- — Фильтры сетевые
- — Часы
- — Шредер Счётчик банкнот Детектор
Офисные принадлежности
- — Брелки для ключей, ящики
- — Гель для пальцев
- — Дыроколы
- — Заготовки для ламинирования
- — Зажимы
- — Закладки, этикетки, ярлычки
- — Картотека
- — Клей
- — Коврик для мышки, коврик на стол
- — Лотки горизонтальные, вертикальные накопители
- — Наборы настольные
- — Ножи канцелярские, лезвия,
- — Ножницы
- — Обложки для переплета, скрепшины
- — Разделители
- — Скрепки, скобы, кнопки
- — Степлер, антистеплер
- — Точилки
- — Штампы, подушки, краска
- — Штрих, корректор
Папки,система архивации
- — Короб архивный, папка
- — Папка адресная
- — Папка на 2-х кольцах
- — Папка на 4-х кольцах
- — Папка регистратор
- — Папка с клипом
- — Папка-скоросшиватель, сшиватели
- — Папки деловые,кож/зам,кожа
- — Папки карманы, вкладыши для фото
- — Папки на кнопке, на липучке
- — Папки на молнии
- — Папки на резинках
- — Папки подвесные, регистратура
- — Папки с вкладышами
- — Папки с завязками, архивные
- — Папки с прижимом
- — Папки уголки
- — Планшеты
Письменные принадлежности (ручки, карандаши, маркеры, линейки)
- — Карандаши, грифеля
- — Линейки
- — Маркер для CD, маркер для пленок
- — Маркер для досок, флипчартов, бумаги
- — Маркер перманентный, ткани
- — Маркеры промышленные
- — Резинка стирательная, ластик
- — Ручка гелевая, Линеры, Роллеры
- — Ручка шариковая
- — Ручка шариковая автоматич.
- — Ручки шариковые, подарочные
- — Стержни гелевые
- — Стержни шариковые
- — Текстовыделители, фломастеры
Продукты
Хозтовары
- — Бумага туалетная
- — Вешалки Плечики
- — Губки
- — Корзины Пепельницы
- — Мешки
- — Перчатки
- — Полотенце бумажное
- — Посуда, посуда одноразовая,скатерти
- — Салфетки Платки бумажные
- — Скотч, стрейч плёнка
- — Тряпка для пола, полотно
- — Швабра Вёдра Тележки
Хозтовары-разное
Школа
Электротовары, бытовая техника

Кратность — увеличение — Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 4

Cтраница 4

Для определения радиуса закругления необходимо вычертить ka чертежной бумаге окружности — шаблоны, соответствующие величине заданного радиуса. Шаблоны вычерчиваются в масштабе, равном кратности увеличения микроскопа. [46]

Численный масштаб обозначается простой дробью, которая показывает кратность увеличения или уменьшения действительных размеров предмета на его изображении. Численный масштаб М I: 1 означает, что изображение выполнено в натуральную величину. [47]

Проведен анализ размерностей величин, характерных для процесса вспенивания заливочных композиции в узких полостях. Рассмотрен механизм влияния сопротивления стенок заполняемой полости на кратность увеличения объема пены. [48]

Применение критерия четко показало целесообразность объединения всех нефтяных пластов отложений карбона в один общий эксплуатационный объект. При таком объединении при обязательном достижении заданной нефтеотдачи пластов кратность увеличения общей продуктивности явно превосходит кратность снижения средней доли нефти в суммарном отборе жидкости и потому приводит к значительному увеличению среднего дебита нефти на проектную скважину. При прочих равных условиях такое объединение и такое увеличение среднего дебита нефти на скважину неминуемо приводит к росту экономической эффективности. [49]

Описанный алгоритм оценки эффективности трещины ГРП и построение диаграмм реализованы в программном комплексе Prognoz GRP. Для иллюстрации результатов применения диаграммной техники построены серии зависимостей прогнозной кратности увеличения продуктивности скважины после ГРП ( Л /) от массы проппанта при различных его концентрациях в основной пачке, темпах закачки жидкости разрыва, проницаемостях пласта, а также от песчанистости пласта при различных его мощностях. [50]

Электрографический ротационный копировально-множительный аппарат Ксерокс-914. [51]

Модель 1А ( рис. 10.22) с микропленочной приемной головкой предназначена для изготовления увеличенных копий с 16 — и 35-миллиметровых микрофильмов со штриховых оригиналов. Максимальная ширина копии — 33 см. Микропленки воспроизводятся в 16 определенных кратностях увеличения. [52]

Диаграммы. а — векторная. б — для определения тока небаланса. [53]

Каждому значению коэффициента неравномерности ( при постоянной передаваемой мощности) соответствуют всегда одни и те же потери электрической энергии, независимо от распределения нагрузки по фазам. Следовательно, каждому значению коэффициента неравномерности будет соответствовать одна и та же кратность увеличения потерь, которая показывает, во сколько раз потери электрической энергии при данной неравномерности нагрузки по фазам больше, чем потери при той же передаваемой мощности и при равномерной нагрузке фаз. [54]

При проницаемости пласта 50 миллидарси относительное увеличение продуктивности слабо зависит от объема создаваемой трещины; при более высоких значениях проницаемости пласта кривые N практически сливаются. Построенные зависимости показывают, что проницаемость пласта оказывает наибольшее влияние на изменение кратности увеличения продуктивности после ГРП. [55]

Максимально возможное перемещение каретки соответствует расстоянию между проекциями штрихов на экране. Так как расстояние между штрихами на металлической линейке равно 1 мм, а кратность увеличения оптического устройства в рассматриваемой системе равна 60, то максимальное перемещение каретки равно 60 мм. Это расстояние на кодовой линейке разделено на сто частей, каждая из которых имеет контактный рисунок, соответствующий представлению данного числа долей миллиметра кодом Грея. [56]

По этой формуле видно, что она учитывает все основные геолого-физические и технологические факторы. Отсюда следует, что, поскольку у горизонтальной скважины по сравнению с вертикальной скважиной кратность увеличения дебита меньше кратности увеличения дефицита упругого запаса, то его восполнение, т. е. повышение забойного давления до уровня пластового давления, будет происходить более долго. [57]

Масштаб чертежа — отношение чисел, показывающее, во сколько раз изображение предмета на чертеже увеличено или уменьшено по отношению к своим действительным размерам. В данном справочнике рассматривается лишь числовой масштаб по ГОСТ 2.302 — 68, который обозначается дробью и показывает кратность увеличения ( уменьшения) размеров изображения на чертеже. [58]

По этой формуле видно, что она учитывает все основные геолого-физические и технологические факторы. Отсюда следует, что, поскольку у горизонтальной скважины по сравнению с вертикальной скважиной кратность увеличения дебита меньше кратности увеличения дефицита упругого запаса, то его восполнение, т.е. повышение забойного давления до уровня пластового давления, будет происходить более долго. [59]

Страницы: 1 2 3 4

Коэффициенты увеличения и организация полосатой коры человека

Сохранить цитату в файл

Формат: Резюме (текст)PubMedPMIDAbstract (текст)CSV

Добавить в коллекции

Создать новую коллекцию
Добавить в существующую коллекцию

Назовите свою коллекцию:

Имя должно содержать менее 100 символов

Выберите коллекцию:

Не удалось загрузить вашу коллекцию из-за ошибки
Повторите попытку

Добавить в мою библиографию

Моя библиография

Не удалось загрузить делегатов из-за ошибки
Повторите попытку

Ваш сохраненный поиск

Название сохраненного поиска:

Условия поиска:

Тестовые условия поиска

Эл. адрес: (изменить)

Который день? Первое воскресеньеПервый понедельникПервый вторникПервая средаПервый четвергПервая пятницаПервая субботаПервый деньПервый рабочий день

Который день? ВоскресеньеПонедельникВторникСредаЧетвергПятницаСуббота

Формат отчета: SummarySummary (text)AbstractAbstract (text)PubMed

Отправить максимум: 1 шт. 5 шт. 10 шт. 20 шт. 50 шт. 100 шт. 200 шт.

Отправить, даже если нет новых результатов

Необязательный текст в электронном письме:

Создайте файл для внешнего программного обеспечения для управления цитированием

Сравнительное исследование

. 1988;6(4):247-54.

Д. Дж. Толхерст ¹ , Л Линг

принадлежность

¹ Физиологическая лаборатория, Кембридж, Англия.

PMID: 2832355

Сравнительное исследование

D J Tolhurst et al. Гум Нейробиол. 1988.

. 1988;6(4):247-54.

Авторы

Д. Дж. Толхерст ¹ , Л Линг

принадлежность

¹ Физиологическая лаборатория, Кембридж, Англия.

PMID: 2832355

Абстрактный

Мы рассматриваем данные, относящиеся к организации стриарной коры человека, чтобы определить, организована ли последняя подобно тому, как у макак. Имеются лишь ограниченные данные, позволяющие напрямую определять коэффициенты увеличения в стриарной коре человека. Это говорит о том, что коэффициент линейного увеличения примерно в 1,6 раза больше, чем у макаки. Это согласуется с наблюдениями о том, что стриарная кора человека, по сравнению с корой макаки, имеет площадь более чем в 2 раза больше, имеет нейроны с более длинными дендритами, более широкими колонками глазного доминирования и более широко разделенными «каплями» цитохромоксидазы. Полосатая кора у обоих видов имеет одинаковое общее количество нейронов. В настоящее время считается, что коэффициент фовеального увеличения макаки составляет около 15 мм·град-1; Поэтому кажется разумным полагать, что фовеальное значение у человека будет около 20-25 мм.град-1, а не значение 8-11 мм.град-1, которое принято в настоящее время. Коэффициент увеличения падает быстрее с эксцентриситетом, чем текущие оценки.

Цитируется

Асимметрия поля зрения: от сетчатки до коры головного мозга и поведения.
Куперс Э.Р., Бенсон Н.К., Карраско М., Винавер Дж. Куперс Э.Р. и соавт. PLoS Comput Biol. 10 января 2022 г .; 18 (1): e1009771. doi: 10.1371/journal.pcbi.1009771. Электронная коллекция 2022 янв. PLoS Comput Biol. 2022. PMID: 35007281 Бесплатная статья ЧВК.
Прогресс в понимании молекулярной основы первых шагов в цветовом зрении.
Хофманн Л., Пальчевски К. Хофманн Л. и соавт. Прога Retin Eye Res. 2015 ноябрь;49:46-66. doi: 10.1016/j.preteyeres.2015.07.004. Epub 2015 15 июля. Прога Retin Eye Res. 2015. PMID: 26187035 Бесплатная статья ЧВК. Обзор.
Отвлечение внимания подавляет реакции миндалевидного тела человека на лица.
Моравец С., Баудевиг Дж., Трею С., Дехент П. Моравец С. и соавт. Передний шум нейронов. 2010 3 декабря; 4: 226. doi: 10.3389/fnhum.2010.00226. Электронная коллекция 2010. Передний шум нейронов. 2010. PMID: 21160563 Бесплатная статья ЧВК.
Влияние дистракторов на восприятие прямых углов.
Булатов А., Бертулис А., Белявичюс А., Логинович Э. Булатов А, и др. Neurosci Behav Physiol. 2010 июль; 40 (6): 621-8. doi: 10.1007/s11055-010-9315-3. Epub 2010 8 июня. Neurosci Behav Physiol. 2010. PMID: 20532827
Время отклика V1 и заполнение поверхности.
Хуан Х, Парадизо Массачусетс. Хуан Х и др. J Нейрофизиол. 2008 г., июль; 100 (1): 539–47. doi: 10.1152/jn.00997.2007. Epub 2008 28 мая. J Нейрофизиол. 2008. PMID: 18509081 Бесплатная статья ЧВК.

Просмотреть все статьи «Цитируется по»

Типы публикаций

термины MeSH

вещества

Процитируйте

Формат: ААД АПА МДА НЛМ

Отправить по телефону

Эффекты увеличения и размытия для рентгенологов и рентгенологов (с формулой размытия фокусного пятна) • Как работает радиология

При рентгеновском изображении происходит увеличение, поскольку рентгеновские лучи расходятся или распространяются от источника рентгеновского излучения. Поэтому объект будет казаться на детекторе больше, чем истинный размер объекта. Увеличение в рентгенографии определяется как (размер изображения/размер объекта) и равно (SID/SOD), которое представляет собой расстояние от источника до изображения, деленное на расстояние от источника до объекта.

Содержание

Увеличение
- Что такое увеличение в рентгенографии?
- Как увеличение в рентгенографии зависит от положения объекта?
- Является ли положение объекта единственным важным фактором проекционного изображения?
Размытие фокального пятна
- Геометрическая нерезкость (размытие) рентгеновской рентгенографии
- Почему в рентгенографических системах имеется несколько фокусных пятен?
- Идеальный мир (т.е. идеальный точечный источник рентгеновского излучения)
- Реальный мир (т.е. реальный источник)
- Формула нерезкости для рентгеновского изображения
Принцип линейной фокусировки в рентгеновской визуализации
- Что такое принцип линейной фокусировки и почему он используется в рентгеновских трубках?
- Уравнение принципа линейного фокуса.
- Что такое усиление нагрузки на трубу и как оно связано с целевым углом?

Какое увеличение в рентгенографии?

Начнем с аналогии, с которой почти каждый знаком с детства или отцовства. Если у вас есть фонарик, направленный на стену, вы можете сделать теневую куклу своей рукой, например птицу или кролика.

Помните, что по мере приближения к фонарику проекция кролика на стену будет увеличиваться. Затем, когда ваши пальцы удаляются от фонарика, проекция кролика будет уменьшаться. Этот процесс называется увеличением, поскольку объекты, расположенные ближе к источнику, будут больше (если положение изображения остается фиксированным). Поскольку видимый свет и рентгеновские лучи распространяются по прямым линиям, явления увеличения одинаковы.

Свет, исходящий от лампочки или фонарика во всех направлениях, называется расходящимся. Точно так же рентгеновские лучи, выходящие из рентгеновской трубки, также расходятся (т. Е. Идут во всех направлениях в пределах коллимированной области).

Вместо теневой марионетки нас интересует изображение того, что находится внутри пациента. Мы можем думать об объекте, который находится внутри пациента в плоскости, параллельной рецептору изображения (например, детектору). На самом деле мы занимаемся созданием изображений сердца, легких или костей, но давайте начнем с представления о простом объекте, представляющем собой прямую линию, так как его проще всего представить.

Увеличение определяется соотношением между плоскостью объекта и плоскостью изображения. Увеличение определяется как (Размер изображения)/(Размер объекта). Поскольку рентгеновские лучи распространяются (т. е. расходятся), увеличение всегда будет числом, превышающим 1 (т. е. размер изображения всегда будет больше, чем размер объекта).

Как увеличение в рентгенографии зависит от положения объекта?

Поскольку мы часто контролируем увеличение при рентгенографических исследованиях, важно понимать, какие расстояния контролируют увеличение. На рисунке ниже мы определяем расстояние от источника до объекта (SOD) и расстояние от источника до изображения (SID) (обратите внимание, иногда вы можете видеть, что другие называют это расстоянием от источника до детектора (SDD), это относится к одному и тому же расстоянию).

На рисунке ниже вы можете видеть, что мы можем сделать один треугольник с размером объекта и SOD, а другой треугольник с размером изображения и SID. Как показано, эти треугольники являются подобными треугольниками. SID пропорционален этому размеру изображения, точно так же, как этот SOD пропорционален этому размеру объекта. Следовательно, соотношение сторон равно, т.е. Размер изображения/Размер объекта = SID/SOD. Вы можете видеть, что это наше определение увеличения, поэтому увеличение = SID/SOD.

Мы также можем решить эту зависимость для других переменных. Чаще всего мы хотели бы решить для размера изображения или размера объекта.

Например, если вы делаете рентгенограмму грудной клетки, а истинный объект имеет длину 10 мм, какова будет его длина в плоскости изображения, если SOD составляет 170 см, а SID — 180 см?

Размер изображения = (SID/SOD) * Размер объекта, который будет равен (180/170) * 10 = 10,6 мм. Из этого примера вы можете видеть, что обычно рентгенография грудной клетки имеет относительно небольшое увеличение, а размер объекта в плоскости изображения будет лишь немного больше, чем истинный размер.

Другим примером может служить сценарий интервенционной ангиографии, в котором SOD составляет 50 см, а SOD — 100 см, при одинаковой длине объекта 10 мм.

В этом случае размер изображения = (SID/SOD) * Размер объекта, который будет равен (100/50) * 10 = 20 мм. Из этого примера вы можете видеть, что обычно рентгенография грудной клетки имеет относительно небольшое увеличение, а размер объекта в плоскости изображения будет значительно больше, чем истинный размер объекта.

На высоком уровне эти сценарии клинической рентгенографии имеют малое увеличение , так как обычно желательно располагать детектор достаточно близко к пациенту:

Рентгенография грудной клетки
Маммография
Брюшная рентгенография

С другой стороны, эти клинические сценарии обычно имеют большое увеличение:

Интервенционная рентгенография
Лаборатория ангиографии / катетеризации сердца
Маммография с увеличением

Очевидно, что также можно определить размер объекта, если вы знаете размер изображения. Вы просто будете умножать на обратное увеличение, чтобы вы могли найти истинную длину объекта, если измеряете ее на плоскости изображения. Как мы упоминали выше, они предполагают, что объект лежит в плоскости, параллельной детектору.

До сих пор мы предполагали, что объект в центре рентгеновского поля (т. е. он находится на изо-луче) теперь находится прямо на изо-луче. Если вместо того, чтобы объект находился прямо на изо-луче, его переместили немного выше, изменится ли это увеличение или оно останется прежним?

Тогда ответ заключается в том, что до тех пор, пока ориентация этого объекта остается неизменной и расстояние, а именно расстояние от источника до объекта (SOD), остается неизменным, увеличение также остается прежним. Как видно на рисунке выше, размер двух изображений будет одинаковым, даже если объект будет перемещен за пределы изолуча.

Размер объекта, проецируемого на плоскость изображения, не изменится, если объект перемещается, но остается в той же плоскости. Таким образом, если что-то перемещается вверх или вниз, это не так важно, как если оно перемещается к источнику/от источника или вращается. Далее мы обсудим влияние вращения на рентгеновскую рентгенограмму (то есть на рентгеновскую проекцию).

Является ли положение объекта единственным важным фактором проекционного изображения?

Наконец, мы хотели отметить, что помимо положения в поле зрения сканирования существуют и другие параметры, которые сильно влияют на внешний вид рентгеновского снимка. А именно, если объект вращается, проекции будут существенно отличаться.

Существует несколько факторов, затрудняющих чтение рентгенограмм, включая перекрытие анатомических структур и трудности с различением низкоконтрастных структур. Кроме того, зависимость рентгенограммы от вращения объектов усложняет интерпретацию изображения. Как видно из рисунка, если два объекта вращаются, они могут проецироваться либо одинаково, либо сильно по-разному, в зависимости от направления вращения.

Если вместо рентгеновской рентгенографии используется томографический метод, такой как КТ, эти артефакты вращения могут быть устранены, поскольку существует множество измерений с разных ориентаций. Существует множество вариантов использования рентгеновской радиографии, поэтому важно помнить об этих геометрических эффектах при настройке для каждого рентгеновского облучения.

В заключение мы обсудили геометрические эффекты в рентгенографии, включая эффекты увеличения и вращения. Эти эффекты аналогичны примеру, который мы упомянули в начале создания теневых марионеток на стене с помощью пальцев. Итак, не стесняйтесь «учиться» дома, создавая собственные тени на стене и меняя положение и ориентацию пальцев, чтобы увидеть, как это влияет на проекцию на стену.

Баллы Rad Take Home Points

Увеличение определяется как отношение (размер изображения) / (размер объекта).
Увеличение можно рассчитать как (SID)/(SOD)
Проекции также сильно зависят от вращения объектов, в отличие от КТ.

Рентгенография Геометрическая нерезкость (размытость)

В рентгенографии важным аспектом является резкость изображения. Здесь мы обсудим размытие на рентгеновском снимке из-за фокального пятна. Иногда это называют геометрической нерезкостью. У нас есть отдельный пост, в котором обсуждаются пределы разрешения из-за цифрового детектора, а также количественная оценка или измерение разрешения изображения. Итак, здесь мы сосредоточимся на эффекте рентгеновского фокального пятна.

Почему в рентгенографических системах имеется несколько фокусных точек?

Было бы неплохо, если бы мы могли использовать одно фокусное пятно для всех анатомических структур, но, к сожалению, нам нужно выбирать наилучшее фокусное пятно для каждого рентгеновского снимка.

Причина в том, что в физических системах всегда есть компромиссы, и хотя мы хотели бы, чтобы фокусное пятно было как можно меньше для четкого (четкого) изображения, также необходимо получить достаточное количество рентгеновских лучей через пациента, чтобы получить правильную экспозицию на детекторе.

Ширина фактического и эффективного фокусного пятна различается в зависимости от угла наклона анода, как показано на этом рисунке.

Но если фокусное пятно очень маленькое, возможно, у нас не будет достаточно рентгеновских лучей, чтобы пройти через пациента, и, следовательно, мы не получим хорошего изображения. Таким образом, для каждой анатомии и клинического показания (то есть того, что мы пытаемся увидеть на изображении) будет оптимальное фокусное пятно. Вот почему важно осознавать компромисс, на который вы идете, выбирая фокусное пятно для данной экспозиции.

В обоих случаях (маленькое или большое пятно) мы используем так называемый «принцип линейной фокусировки», который мы подробнее обсудим позже. Но вкратце здесь: электроны испускаются с катода и падают на анод над заданной областью, а затем исходящие рентгеновские лучи имеют более узкую ширину в зависимости от угла наклона анода (мишени).

Здесь пациент увидит меньшее поперечное сечение, и это помогает, потому что мы хотим распределить тепло по мишени, чтобы не расплавить мишень.

Rad Take Home Point

Мы хотели бы, чтобы эффективное пятно было маленьким, но если мы не можем получить достаточно рентгеновского потока для прохождения через пациента, нам нужно будет использовать пятно большего размера. .

Идеальный мир (то есть идеальный точечный источник рентгеновского излучения)

Сначала представьте себе идеальный точечный источник, хотя в действительности мы не можем его создать. В этом случае наши рентгеновские лучи исходят из одной точки. Затем представьте, что в теле есть объект, который мы хотели бы отобразить, как показано здесь. Поскольку наши рентгеновские лучи распространяются по прямым линиям, если край объекта хорошо определен, край на изображении также будет хорошо определен, поскольку все рентгеновские лучи исходят из одного и того же места.

Если у нас есть хорошая идеальная точка для нашего фокального пятна, она будет выглядеть красивой и резкой на нашем рентгеновском изображении, измеренном на приемнике изображения (например, детекторе), потому что обе стороны этого изображения будут очерчены четкой линией. структуру, как показано на рисунке.

Rad Take-Home Point

Идеальным фокальным пятном была бы одна точка, которая обеспечивала бы четкие края на рентгеновских изображениях.

Реальный мир (т.е. реальный источник)

В действительности существует конечный размер каждого фокального пятна. Поскольку наше фокусное пятно имеет конечный размер, рентгеновские лучи на самом деле исходят из двухмерной области, а не только из одной точки. В наших иллюстрациях мы будем рисовать только одно измерение (сверху вниз), но на экране есть и другое измерение фокального пятна (которое имеет такой же эффект на размытие изображения в этом направлении).

Чтобы визуализировать крайности размытия фокального пятна, мы можем представить рентгеновские лучи, исходящие с обоих концов (сверху и снизу). Это показывает вам, что если мы хотим отобразить край, этот край не будет идеально четким, потому что изображение будет иметь постепенный переход, а не резкий переход, который произошел в случае идеального фокусного пятна. Этот эффект возникает сверху и снизу, как показано на этом рисунке (и аналогично происходит слева и справа на изображении, хотя здесь он не показан).

Поскольку рентгеновские лучи, проходящие через пациента, исходят из всей области фокального пятна, эффект размытия зависит от размера фокального пятна. Чем больше размер фокусного пятна, тем сильнее будет размытие на детекторе.

На этом рисунке вы можете видеть, что это будет не просто очень острый четкий край, а градиентный край с постепенным переходом на краю, а не красивый и острый край. Эта область размытия обычно называется полутенью рентгеновского луча, а область, которая полностью заблокирована позади объекта, называется тенью.

Rad Take Home Point

В реальной системе наблюдается размытие из-за фокального пятна (т. е. полутени).

Формула нерезкости для рентгеновского изображения

Размытие системы зависит от размера фокального пятна и геометрии системы. Нерезкость (U) из-за полутени равна U=f*OID/SOD, где OID — расстояние от объекта до изображения, а SOD — расстояние от источника до объекта. Таким образом, нерезкость изображения напрямую связана с f (размером фокусного пятна) и отношением расстояния до объекта к изображению, деленного на расстояние от источника до объекта.

Мы определим нерезкость изображения из-за полутени как «U», и, поскольку она зависит от геометрии системы, мы также определим некоторые важные расстояния на этом рисунке.

Как мы упоминали выше, фокальное пятно имеет конечный размер в обоих измерениях, но мы для простоты показываем здесь на рисунке только одно. Мы определяем эффективный размер фокусного пятна как «f» на этом рисунке. Тогда SID — это источник для расстояния до изображения, а SOD — это источник для расстояния до объекта (т. е. отображаемая часть пациента).

OID расстояния от объекта до изображения равен тогда SID минус расстояние от источника до объекта.

Если мы проведем линии от края фокального пятна, мы можем сделать подобные треугольники. Из этих треугольников видно, что f/SOD = U/OID. Если мы найдем U, мы получим U=f*OID/SOD. Таким образом, нерезкость изображения напрямую связана с f (размером фокусного пятна), а затем мы умножаем на отношение расстояния до объекта к изображению, деленное на расстояние от источника до объекта.

Итак, это дает нам наше геометрическое размытие или уровень нерезкости из-за фокального пятна. Вы можете сделать простые расчеты, если, например, размер фокусного пятна составляет 3 миллиметра. Представьте, что интересующий вас объект находится на полпути между нашей рентгеновской трубкой и нашей плоскостью изображения, где находится наш детектор. Итак, если наш объект находится посередине между ними, то эти два будут одинаковыми, и если фокусное пятно, о котором мы сказали, составляет три миллиметра, то нерезкость детектора будет равна трем миллиметрам.

По мере приближения объекта к источнику (оставляя источник неподвижным на плоскости изображения) полутень становится больше. К счастью, остальная часть изображения также становится больше.

Самое главное, что управляет нерезкостью, помимо коэффициента увеличения, это размер самого фокусного пятна. Вот почему мы обсуждали выше, что есть желание иметь маленькое фокусное пятно.

Но мы знаем, что в физических системах мы хотим, чтобы снимок был сделан относительно быстро, чтобы у пациента не было возможности двигаться, и нам нужно получить достаточное количество рентгеновских лучей, проходящих через пациента, чтобы мы могли сделать хороший снимок. изображение. Существует компромисс между пространственным разрешением (лучше для маленького пятна) и доступными рентгеновскими лучами (лучше для большого пятна), и именно поэтому рентгеновские системы обычно имеют несколько размеров фокусного пятна.

Что такое принцип линейной фокусировки и почему он используется в рентгеновских трубках?

В этом разделе мы опишем принцип линейного фокуса для рентгеновских трубок, который позволяет увеличить выделение тепла и использовать небольшое эффективное фокусное пятно при визуализации. Небольшое фокусное пятно обеспечивает высокое разрешение, а выделение тепла на большей площади позволяет использовать более высокие настройки мА.

Если вам нужен обзор или вы не знакомы с тем, как генерируются рентгеновские лучи в медицинской рентгеновской трубке, у нас есть отдельный пост, в котором мы описываем физические механизмы, ответственные за генерацию рентгеновских лучей, и механизм получения рентгеновских лучей. генерация (т.е. электроны ускоряются и сталкиваются с тяжелым металлом).

Электроны испаряются с катода и притягиваются от катода к аноду за счет потенциала трубки (т.е. кВп). Как обсуждалось выше, в рентгеновской или компьютерной системе обычно имеется несколько физических фокусных точек, где размер электронного луча определяется в основном размером нити накала (где электроны испаряются).

В большинстве рентгеновских трубок для рентгенографии и компьютерной томографии анод будет вращаться, так что электроны будут падать на разные области анода (чтобы не расплавить анод). Это еще один полезный прием, подобный принципу линейного фокуса, позволяющий большему количеству электронов падать на анод без плавления материала мишени.

Цель принципа линейного фокуса — обеспечить более высокую экспозицию (т. е. большее количество рентгеновских лучей) при сохранении небольшого фокуса. На рисунке ниже вы можете видеть, что размер фактического фокусного пятна определяется размером электронного луча, идущего от катода, и углом мишени. На рисунке ниже видно, что ширина электронного луча может быть больше, чем ширина рентгеновского луча.

Помните, что электроны исходят из двумерной поверхности, и на этом рисунке мы просто показываем разрез трубки, где электроны исходят из линии. Другое измерение, о котором мы можем думать, как об экране. В этом измерении принцип линейного фокуса не имеет значения, и размер электронного луча такой же, как размер рентгеновского луча. Итак, если эта цифра показывает длину фокального пятна, то другим измерением на экране является ширина фокального пятна.

Важным моментом здесь является то, что длина фактического фокусного пятна и эффективный размер пятна при его прохождении через пациента и попадании на детектор различны, и поэтому для распространения тепла можно использовать большую фактическую длину. электронного луча на большую поверхность.

Уравнение принципа линейного фокуса.

Фактическое фокусное пятно и эффективное фокусное пятно связаны уравнением принципа линейного фокуса: Эффективное пятно = sin(theta) * Фактическое пятно.

Если мы помним из средней/старшей школы геометрии, что определение греха – это обратная сторона гипотенузы. Таким образом, грех целевого угла равен эффективному пятну, деленному на фактическое пятно. Если мы хотим определить эффективное пятно, мы видим, что это фактическое пятно, умноженное на грех целевого угла.

На практике угол наклона трубки обычно составляет от 6 до 20 градусов для рентгеновской трубки. Итак, синус тета находится между 0,1 и 0,34.

Это означает, что максимальная разница между эффективной длиной фокусного пятна и фактической длиной фокусного пятна будет составлять 0,1 (т. е. фактическое фокусное пятно в 10 раз больше, чем эффективное фокусное пятно). Тогда для трубок с наибольшими углами разница составляет примерно 1/3 (т. е. фактическое фокусное пятно в 3 раза больше эффективного размера фокусного пятна).

Что такое усиление нагрузки на трубу и как оно связано с заданным углом?

Другим термином, который используется для обозначения того же эффекта, является усиление нагрузки. Усиление нагрузки количественно определяет, насколько больше энергии может быть выделено в трубке из-за принципа линейного фокуса.

На рисунке ниже видно, что мы начинаем с точно такого же уравнения. Единственная разница заключается в том, что теперь мы вычисляем фактический размер пятна, деленный на эффективный размер пятна, так как это количественно определяет фактор распространения тепла или нагрузки на трубку, которая обеспечивается принципом линейного фокуса.

Если мы вычислим коэффициент усиления нагрузки, то обнаружим, что он равен 1 по отношению к синусу целевого угла. Это просто другой способ взглянуть на тот же эффект, и из диапазона целевых углов, который мы рассчитали выше, мы помним, что sin угла цели варьировался от 0,1 до 0,34. Следовательно, тогда 1 к синусу целевого угла будет варьироваться от 3 до 10. Таким образом, принцип линейного фокуса фактически обеспечивает дополнительную нагрузку на трубку (т. е. большее количество тепла за счет более высокого мА или кВпик) с коэффициентом от 3 до 10 в зависимости от целевого значения. угол.

Эта способность выделять тепло означает, что мы можем получить больше потока, не расплавляя трубку. Одним недостатком или одним негативным эффектом очень малых углов является то, что называется эффектом пятки или эффектом заживления анода. Ситуация усугубляется при меньших углах, потому что чем меньше целевой угол, тем длиннее путь материала мишени, который необходимо пройти со стороны анода. Более подробно об этом обсуждается в отдельном посте, посвященном эффекту пятки.

Как мы упоминали выше, в большинстве систем имеется несколько фокусных точек, позволяющих выбрать наилучшую фокусную точку для конкретной клинической задачи. Каждое из фокусных пятен в системе будет использовать принцип линейной фокусировки таким же образом, как и угол цели одинаков для нескольких фокусных пятен.

При клиническом снимке, когда вы визуализируете конечность (например, руку или ногу), желательно использовать маленькое фокусное пятно, так как это может обеспечить максимально возможное разрешение и обычно не требует очень высокой экспозиции.

С другой стороны, если вам нужно, чтобы рентгеновские лучи прошли через более сложную анатомию, такую как большой живот, вам нужно будет использовать большее фокусное пятно. Таким образом, в зависимости от клинической задачи вы будете использовать тот факт, что в системе есть разные катоды, чтобы генерировать наилучшие изображения для ваших пациентов.

Рад забрать домой очки :

Принцип линейного фокуса обеспечивает более высокую нагрузку трубки (т. е. более высокое значение мА/кВп) при сохранении небольшого размера фокусного пятна.
Коэффициент нагрузки для рентгеновских трубок показывает, насколько больше тепла может быть выделено благодаря принципу линейного фокуса, и варьируется от 3 до 10 для рентгеновских трубок.

Коэффициент увеличения коры предсказывает фотопическую контрастную чувствительность периферического зрения

Опубликовано: 01 января 1978 г.

ДЖИРКИ РОВАМО ¹ ,
ВЕЙЙО ВИРСУ ² и
РИСТО НЯСЕНЕН ²

Природа том 271 , страницы 54–56 (1978 г.)Процитировать эту статью

1384 доступа
277 цитирований
3 Альтметрика
Детали показателей

Аннотация

Область зрительной коры, предназначенная для анализа области постоянного размера в поле зрения, прогрессивно уменьшается в более периферийных местах. Количественно это изменение описывается коэффициентом коркового увеличения, который показывает линейную протяженность коры в миллиметрах, соответствующую одному градусу угла зрения при различных эксцентриситетах (угловых расстояниях от средней ямки). Фактор коркового увеличения человека был оценен Cowey and Rolls ¹ по данным Brindley and Lewin ² , который нанес на карту фосфены (ощущения света), вызванные в нижней части носового поля зрения электрической стимуляцией зрительной коры человека. Опираясь на эти результаты, мы изучили функции пространственной контрастной чувствительности человека при различных эксцентриситетах. Мы использовали два метода: в одном размеры ретинальных изображений тестовых решеток сохранялись одинаковыми при разных эксцентриситетах, а в другом расчетные размеры корковых проекций тестовых решеток делались одинаковыми в разных местах. Наши результаты показывают, что периферическая контрастная чувствительность и острота зрения уступают фовеальным характеристикам из-за уменьшенной площади корковой проекции.

Это предварительный просмотр содержимого подписки, доступ через ваше учреждение

Соответствующие статьи

Статьи открытого доступа со ссылками на эту статью.

Связь индивидуальных различий в первичной зрительной коре человека с контрастной чувствительностью вокруг поля зрения
- Марк М. Химмельберг
- , Джонатан Уинавер
- и Мариса Карраско
Связь с природой Открытый доступ 13 июня 2022 г.
Пространственная частотная чувствительность среднего мозга макаки
- Чжи-Ян Чен
- , Лукас Зонненберг
- … Зиад М. Хафед
Связь с природой Открытый доступ 20 июля 2018 г.
Зрительная адаптация и амплитудные спектры рентгенологических изображений
- Elysse Kompaniez-Dunigan
- , Craig K. Abbey
- … Michael A. Webster
Когнитивные исследования: принципы и последствия Открытый доступ 24 января 2018 г.

Варианты доступа

Подписаться на журнал

Получить полный доступ к журналу на 1 год

199,00 €

всего 3,90 € за выпуск

Расчет налогов будет завершен во время оформления заказа.

Купить статью

Получите ограниченный по времени или полный доступ к статье на ReadCube.

32,00 $

Купить

Все цены указаны без учета стоимости.

Ссылки

Cowey, A. & Rolls, E. T. Expl Brain Res. 21 , 447–454 (1974).
КАС Статья Google ученый
Brindley, G. S. & Lewin, W. S. J. Physiol., Lond. 196 , 479–493 (1968).
КАС Статья Google ученый
Вирсу, В. , Найман, Г. и Лехтио, П. К. Восприятие 3 , 323–336 (1974).
КАС Статья Google ученый
Wetherill, G. B. & Levitt, H. Br. Дж. математика. стат. Психол. 18 , 1–10 (1965).
КАС Статья Google ученый
Ленни, П. Природа 266 , 496 (1977).
ОБЪЯВЛЕНИЕ Статья Google ученый
Драсдо, Н. Природа 266 , 554–556 (1977).
ОБЪЯВЛЕНИЕ КАС Статья Google ученый
Kulikowski, J.J. & Tolhurst, D.J. J. Physiol., Lond. 232 , 149–162 (1973).
КАС Статья Google ученый
Green, D.G. J. Physiol., Lond. 207 , 351–356 (1970).
КАС Статья Google ученый
Анстис, С. М. Vision Res. 14 , 589–592 (1974).
КАС Статья Google ученый

Скачать ссылки

Информация о авторе

Авторы и принадлежности

Институт физиологии, Университет Хельсинки, Siltavuorenpenger 20a, SF00170, Хельсинки, 17, Finland
Jyrki rovamo
Departs , SF00170, Helsinki, 17, Finland
VEIJO VIRSU & RISTO NÄSÄNEN

Авторы

JYRKI ROVAMO
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
VEIJO VIRSU
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar
RISTO NÄSÄNEN
Просмотр публикаций автора
Вы также можете искать этого автора в PubMed Google Scholar

Права и разрешения

Перепечатки и разрешения

Об этой статье

Эту статью цитирует

Связь индивидуальных различий в первичной зрительной коре человека с контрастной чувствительностью вокруг поля зрения
- Марк М. Химмельберг
- Джонатан Винавер
- Мариса Карраско
Nature Communications (2022)
Создание нормативной базы данных и оценка ретестовой повторяемости теста контрастной чувствительности Спэта/Ричмана.
- Лалита Гупта
- Майкл Вайсбурд
- Джордж Л. Спэт
Японский журнал офтальмологии (2019)
Зрительная адаптация и амплитудные спектры рентгенологических изображений
- Элисс Компаньез-Дуниган
- Крейг К. Эбби
- Майкл А. Вебстер
Когнитивные исследования: принципы и последствия (2018)
Влияние положения изображения на независимые компоненты естественных бинокулярных изображений.
- Дэвид В. Хантер
- Пол Б. Хиббард
Научные отчеты (2018)
Пространственная частотная чувствительность среднего мозга макаки
- Чжи-Ян Чен
- Лукас Зонненберг
- Зиад М.
  No related posts.